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光纤中的射线光学理论 2.2.2 渐变型光纤中的射线光学分析 ---- 渐变折射率光纤的折射率在纤芯中连续变化。适当选择折射率的分布形式,可以使不 同入射角的光线有大致相同的光程,从而大大减小群时延差。 ---- 光学特性决定于它的折射率分布。渐变型光纤的折射率分布可以表示为 式中:g是折射率变化的参数;a是纤芯半径;r是光纤中任意一点到轴心的距离; 是渐变 折射率光纤的相对折射率差,即 ---- 阶跃折射率光纤也可以认为是 的特殊情况。使群时延差减至最小的最佳的g在 2 左右, 称为抛物线分布。下面用射线光学理论分析渐变折射率光纤中子午光线的传输性质。 ---- 光线在介质中的传输轨迹应该用射线方程表示: 式中: 是轨迹上某一点的位置矢量;s为射线的传输轨迹;ds是沿轨迹的距离单元, 表示折射率的梯度。 ---- 将射线方程应用到光纤的圆柱坐标中,讨论平方律分布的光纤中的近轴子午光线,即 和光纤轴线夹角很小,可近似认为平行于光纤轴线(z轴)的子午光线。由于光纤中的折射率 仅以径向变化,沿圆周方向和z轴方向是不变的。因此,对于近轴子午光线,射线方程可简 化为: 式中,r是射线离开轴线的径向距离。对平方律分布,有 将式(2-17)代入式(2-16),得 对近轴光线, ,因此上式可近似为 设 时, , 上式的解为 这就是平方律分布的光纤中近轴子午光线的传输轨迹。 图2-11显示了当 和 时这些光线的轨迹。可以看出,从光纤端面上同一点发出的 近轴子午光线经过适当的距离后又重新汇集到一点。也就是说,它们有相同的传输时延,有 自聚焦性质。 , , 图2-11 图2-11---- 如果不作近轴光线的近似, 分析过程就会变得比较复杂, 但从射线方程同样可以证 明,当射率分布取双曲正割函数时,所有的子午光线具有完善的自聚焦性质。自聚焦光纤 的折射率分布为: 式中 。可见平方率分布(抛物线分布)是 分布忽略高次项的近似。 ---- 以上分析可知,要想子午线聚焦,折射率分布可用 的形式或用 的形式。 的平方率分布(抛物线分布)是目前通行的分布形式。 图2-12显示了渐变型光纤可以实现自聚焦。 图2-12 渐变型光纤可以实现自聚焦 <center></center></td>, \: j, l& t+ L9 F
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