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光学薄膜样品的温度场和形变场分析% I2 R! b9 x( V) t
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" k$ t% s1 U1 x7 [" z7 I% h 4 ^9 g6 o& ~4 F2 |: l4 {
【英文篇名】 Analysis of temperature and deformation fields in an optical coating sample
$ h c9 @* @1 v. s4 |【作者中文名】 刘明强; 李斌成; 0 Y7 k8 ], ^4 H+ |, Z
【作者英文名】 Liu Ming-Qiang1）2） Li Bin-Cheng1）1）（Institute of Optics and Electronics; Chinese Academy of Sciences;
( d$ Q: W9 r% H; w; q0 o$ ?, w, g# E4 `, C! G( W% B
Chengdu 610209; China）2）（Graduate School of the Chinese Academy of Sciences; Beijing 100039; China）; 4 S# w! S2 g# K0 ^
【作者单位】 中国科学院光电技术研究所; 中国科学院光电技术研究所 成都610209 中国科学院研究生院; 9 ?5 J( l1 S5 E" Q Q9 o* C
【文献出处】 物理学报, Acta Physica Sinica, 编辑部邮箱 2008年 06期 5 ?8 ?) V: m7 w6 g
期刊荣誉：中文核心期刊要目总览 ASPT来源刊 中国期刊方阵 CJFD收录刊
% v9 E, P# w- {( @: I【关键词】 温度场; 形变场; 表面热透镜; 有限元; 9 a. ` r1 q, @+ O+ N) e
【英文关键词】 temperature field; deformation field; surface thermal lens; finite-element method; 7 g z M' U# n1 ~# p" Z
【摘要】 通过积分变换理论上求解了光学薄膜样品在脉冲或方波调制激励光作用下的热传导方程和热弹方程,从而获得了样品在瞬态和稳态
; e2 F5 ], t- `4 z% h; g ?- h( u# _) d. \; P. `+ L L
情况下对应的温度场和形变场.为验证所求解,将理论解析解的计算机模拟结果与有限元的分析结果在时域和空间域进行了比较,两结果获得了$ M+ t$ ^% d- W9 |
2 \2 O: U% u0 N C& C% A/ u( {- k9 z较好的一致性;同时讨论了温度,热变形随激励光的调制频率、光斑半径等参数的变化.讨论了此模型在测量光学薄膜样品吸收损耗和表面热变
5 W7 {7 ~4 C! W9 N }( c7 d2 T
5 R# t8 ~4 _$ P0 F1 B2 m1 q2 \2 N形中的应用. % l4 k$ m" n* y: u
【英文摘要】 By solving thermal conduction and thermo-elastic equations with an integral-transform method, a theory to
$ o$ \9 l) E8 K3 Q& k" `- G3 Y4 M0 d$ {
describe the three-dimensional temperature and deformation distributions in an optical coating sample irradiated by a ! Q) }" [, M3 k6 r0 A) a) h5 K
. Y) n0 n( y) M# qpulsed or square-wave modulated laser is developed for both transient and steady state cases. The theoretical simulations
( {. ]6 [0 F% A7 h/ W0 C: [
% q! j4 X3 O: ware compared with corresponding results of the finite-element method in time and space domains and good agreements are 2 G, f8 _8 G. b4 U/ `
0 I$ d: E8 p% j& P! ]2 uobtained. In addition, the influences of heatin...
" h+ S: k9 H. p5 B【DOI】 CNKI:SUN:WLXB.0.2008-06-019 |
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发表于 2009-2-15 17:01:39
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